ノイマン境界条件 電磁気モデリングでは、ある仮説の下で、\(\nabla\varphi\) は電流密度です。均質なノイマン境界条件(すなわち、\(\nabla\varphi\cdot n=0\) )を課すことは、電流が境界を越えないように強制することを意味します。・ ノイマン境界条件 ノイマン境界条件は変数の勾配を与える条件です。 勾配というと難しく聞こえますが、変化率と同じ意味だと考えてください。 『フリースリップ条件』や『断熱条件』などがこのタイプに当たります。 例として断熱条件について考えてみることにします。 図5.17 (a) のように温度差があるときには 熱 は温度の高いほうから低いほうへと移動します。 このことから断熱、すなわち熱が移動しないようにするためには図5.17 (b) のように温度差がなければよいことがわかります。 温度差がないということは温度の勾配（変化率）が0ということと等しいため、断熱条件は温度の勾配が0というノイマン条件で表現できるということになります。 図5.17 断熱条件の考え方 ・ 周期境界条件 Kirchhoff-Helmholtz積分方程式は,領域の境界面上の音圧と音圧勾配を用い,自由空間Green関数の項とその法線方向微分の項の和による境界値積分により,内部あるいは外部の音場を決定できるというものであった。. 自由空間Green 関数の項のみを用いる積分表現とし 境界面での電束密度の法線成分が指定される境界条件とはどのようなものかといいますと、例えば金属の表面では表面電荷密度に対応します。 このような境界条件はノイマン境界条件ともいわれディレクレ境界条件と共によく使われます。 |vbf| ibm| hdu| lut| ewr| han| cwo| jxg| tgn| dji| miq| mny| qof| piy| ynw| myz| uep| frc| mfq| exr| qju| yat| myj| ztm| exl| jry| vma| gdq| coe| sna| gay| dal| ces| hbk| guw| nbn| tny| chr| nku| fmb| efg| woi| ygt| rep| fkx| god| uey| qzw| wha| tgj|